Dva lúče vychádzajúce z nej zvierajú uhol. Jeho hodnota môže byť špecifikovaná v radiánoch aj stupňoch. Teraz, v určitej vzdialenosti od stredového bodu, mentálne nakreslíme kruh. Miera uhla vyjadrená v radiánoch je v tomto prípade matematickým pomerom dĺžky oblúka L oddeleného dvoma lúčmi k hodnote vzdialenosti medzi centrálny bod a kruhová čiara (R), t.j.:

Ak si teraz predstavíme opísaný systém ako materiál, tak sa naň dajú aplikovať nielen pojmy uhol a polomer, ale aj dostredivé zrýchlenie, rotácia atď. Väčšina z nich popisuje správanie sa bodu na rotujúcej kružnici. Mimochodom, pevný disk môže byť reprezentovaný aj súborom kruhov, ktorých rozdiel je len vo vzdialenosti od stredu.

Jednou z charakteristík takéhoto rotačného systému je obdobie revolúcie. Udáva čas, za ktorý sa bod na ľubovoľnej kružnici vráti do pôvodnej polohy alebo, čo je tiež pravda, otočí sa o 360 stupňov. Pri konštantnej rýchlosti otáčania je zhoda T = (2 * 3,1416) / Ug (ďalej Ug je uhol).

Rýchlosť otáčania udáva počet úplných otáčok vykonaných za 1 sekundu. Pri konštantnej rýchlosti dostaneme v = 1 / T.

Závisí od času a takzvaného uhla natočenia. To znamená, že ak vezmeme za počiatok ľubovoľný bod A na kružnici, tak počas rotácie systému sa tento bod posunie do A1 v čase t, pričom vytvorí uhol medzi polomermi A-stred a A1-stred. Keď poznáte čas a uhol, môžete vypočítať uhlovú rýchlosť.

A keďže existuje kruh, pohyb a rýchlosť, potom je tu aj dostredivé zrýchlenie. Je to jedna zo zložiek popisujúcich pohyb v prípade krivočiareho pohybu. Pojmy "normálne" a "centripetálne zrýchlenie" sú totožné. Rozdiel je v tom, že druhý sa používa na opis pohybu v kruhu, keď je vektor zrýchlenia nasmerovaný do stredu systému. Preto je vždy potrebné presne vedieť, ako sa teleso (bod) pohybuje a jeho dostredivé zrýchlenie. Jeho definícia je nasledovná: je to rýchlosť zmeny rýchlosti, ktorej vektor smeruje kolmo na smer vektora a mení jeho smer. Encyklopédia naznačuje, že Huygens sa zaoberal štúdiom tohto problému. Vzorec pre dostredivé zrýchlenie, ktorý navrhol, vyzerá takto:

Acs = (v*v) / r,

kde r je polomer zakrivenia prejdenej dráhy; v - rýchlosť pohybu.

O vzorci, podľa ktorého sa vypočítava dostredivé zrýchlenie, sa medzi nadšencami stále búrlivo diskutuje. Nedávno zaznela napríklad kuriózna teória.

Huygens, berúc do úvahy systém, vychádzal zo skutočnosti, že teleso sa pohybuje po kružnici s polomerom R rýchlosťou v meranou v počiatočnom bode A. Pretože vektor zotrvačnosti smeruje pozdĺž, trajektória v tvare priamky AB je získané. Dostredivá sila však drží teleso na kružnici v bode C. Ak označíme stred ako O a nakreslíme priamky AB, BO (súčet BS a CO), ako aj AO, dostaneme trojuholník. Podľa Pythagorovho zákona:

BS=(a*(t*t))/2, kde a je zrýchlenie; t - čas (a * t * t - toto je rýchlosť).

Ak teraz použijeme pytagorovský vzorec, potom:

R2+t2+v2 = R2+(a*t2*2*R) / 2+ (a*t2/2)2, kde R je polomer a alfanumerický pravopis bez znaku násobenia je stupeň.

Huygens pripustil, že keďže čas t je malý, možno ho vo výpočtoch ignorovať. Po transformácii predchádzajúceho vzorca dospela k známemu Acs = (v * v) / r.

Keďže sa však čas umocňuje na druhú, dochádza k progresii: čím väčšie t, tým väčšia chyba. Napríklad pri 0,9 sa neberie do úvahy takmer celková hodnota 20 %.

Koncept dostredivého zrýchlenia je dôležitý pre moderná veda, ale na ukončenie tohto problému je, samozrejme, príliš skoro.

Objekt, ktorý sa pohybuje po kruhovej dráhe s polomerom r s rovnomernou tangenciálnou rýchlosťou u je vektor rýchlosti v, ktorej veľkosť je konštantná, ale ktorej smer sa neustále mení. Z toho vyplýva, že objekt musí mať zrýchlenie, pretože (vektor) je rýchlosť zmeny (vektorovej) rýchlosti a (vektorová) rýchlosť sú skutočne rozdielne v čase.

Predpokladajme, že sa objekt pohybuje z bodu P k veci Q medzi časom t a t + δ t ako je znázornené na obrázku vyššie. Predpokladajme ďalej, že objekt je otočený o δθ radiánov počas tohto časového obdobia. Vektor , ako je znázornený na obrázku, je identický s vektorom . Tiež uhol medzi vektormi a týmto δθ . Vektor predstavuje zmenu vektora rýchlosti, δ v, medzi časom t a t + δ t. Z toho je zrejmé, že tento vektor smeruje do stredu kruhu. Zo štandardnej trigonometrie, dĺžka vektora:

Avšak v malých uhloch hriech θ ≃ θ , za predpokladu, že θ merané v radiánoch. v dôsledku toho

δv ≃ v δθ.

kde je uhlová rýchlosť objektu v radiánoch za sekundu. Teda objekt pohybujúci sa po kruhovej dráhe s polomerom r, pri rovnomernej tangenciálnej rýchlosti v a rovnomerná uhlová rýchlosť , má zrýchlenie smerujúce do stredu kruhu - to znamená, dostredivé zrýchlenie- hodnota:

Predpokladajme, že telo, hmotnosť m, pripevnený na konci kábla, dĺžka r a otáča sa tak, že teleso opisuje vodorovný kruh s polomerom r s rovnomernou tangenciálnou rýchlosťou v. Ako sme sa práve dozvedeli, telo má dostredivé zrýchlenie o veľkosti . Preto telo zažíva dostredivú silu

Čo dáva túto silu? Dobre, tak ďalej tento príklad, sila je zabezpečená napätím kábla. v dôsledku toho .

Predpokladajme, že kábel je taký, že sa zlomí, keď napätie v ňom prekročí určitú kritickú hodnotu. Z toho vyplýva, že existuje maximálna rýchlosť, s ktorými sa telo môže pohybovať, a to:

Ak v presahuje vmax, kábel sa pretrhne. Akonáhle sa kábel zlomí, telo už nebude vystavené dostredivej sile, takže sa bude pohybovať rýchlosťou vmax v priamke, ktorá je dotyčnicou k už existujúcej kruhovej dráhe.

Pri pohybe po kružnici s konštantnou lineárnou rýchlosťou υ má teleso konštantné dostredivé zrýchlenie smerujúce do stredu kruhu.

a c \u003d υ 2 / R, (18)

kde R je polomer kružnice.

Odvodenie vzorca pre dostredivé zrýchlenie

Podľa definície.

Obrázok 6 Odvodenie vzorca pre dostredivé zrýchlenie

Na obrázku sú trojuholníky tvorené vektormi posunov a rýchlostí podobné. Vzhľadom na to == R a == υ, z podobnosti trojuholníkov zistíme:

(20)

(21)

Počiatok umiestnime do stredu kružnice a za rovinu (x, y) si zvolíme rovinu, v ktorej kružnica leží. Poloha bodu na kruhu v akomkoľvek čase je jednoznačne určená polárnym uhlom φ, meraným v radiánoch (rad) a

x = R cos(φ + φ 0), y = R sin(φ + φ 0), (22)

kde φ 0 definuje počiatočnú fázu (počiatočnú polohu bodu na kružnici v nulovom čase).

V prípade rovnomernej rotácie uhol φ, meraný v radiánoch, rastie lineárne s časom:

φ = ωt, (23)

kde ω sa nazýva cyklická (kruhová) frekvencia. Rozmer cyklickej frekvencie: [ω] = c –1 = Hz.

Cyklická frekvencia sa rovná uhlu natočenia (meranému v radoch) za jednotku času, preto sa inak nazýva uhlová rýchlosť.

Závislosť súradníc bodu na kružnici od času v prípade rovnomernej rotácie s danou frekvenciou možno zapísať ako:

x= R cos(ωt + φ 0), (24)

y = R sin(ωt + φ 0).

Čas potrebný na dokončenie jednej revolúcie sa nazýva obdobie T.

Frekvencia ν = 1/T. (25)

Jednotka frekvencie: [ν] = s –1 = Hz.

Vzťah cyklickej frekvencie s periódou a frekvenciou: 2π = ωT, odkiaľ

ω = 2π/T = 2πν. (26)

Vzťah medzi lineárnou rýchlosťou a uhlovou rýchlosťou sa zistí z rovnosti:

2πR = υT, odkiaľ

υ = 2πR/T = ωR. (27)

Výraz pre dostredivé zrýchlenie možno napísať rôzne cesty pomocou vzťahov medzi rýchlosťou, frekvenciou a periódou:

a c \u003d υ 2 / R \u003d ω 2 R \u003d 4π 2 ν 2 R \u003d 4π 2 R / T 2. (28)

4.6 Vzťah medzi translačnými a rotačnými pohybmi

Hlavné kinematické charakteristiky pohybu v priamom smere s konštantným zrýchlením: posunutie s, rýchlosť υ a zrýchlenie a. Relevantné vlastnosti pri pohybe po kružnici s polomerom R: uhlové posunutie φ, uhlová rýchlosť ω a uhlové zrýchlenie ε (ak sa teleso otáča premenlivou rýchlosťou).

Z geometrických úvah vyplývajú nasledujúce vzťahy medzi týmito charakteristikami:

posunutie s → uhlové posunutie φ = s/R;

rýchlosť υ → uhlová rýchlosť ω = υ /R;

zrýchlenie a→ uhlové zrýchlenie ε = a/R.

Všetky vzorce pre kinematiku rovnomerne zrýchleného pohybu pozdĺž priamky možno previesť na vzorce pre kinematiku otáčania pozdĺž kruhu, ak sa vykonajú uvedené náhrady. Napríklad:

s = υt → φ = ωt, (29)

υ = υ 0 + a t → ω = ω 0 + ε t. (29a)

Vzťah medzi lineárnou a uhlovou rýchlosťou bodu pri otáčaní okolo kruhu možno zapísať vo vektorovej forme. Nech sa kružnica so stredom v počiatku nachádza v rovine (x, y). V ľubovoľnom časovom bode, vektor , nakreslený od začiatku súradníc k bodu na kružnici, kde sa teleso nachádza, je kolmý na vektor rýchlosti telesa nasmerovaný ako dotyčnica ku kružnici v tomto bode. Definujme vektor , ktorá sa v absolútnej hodnote rovná uhlovej rýchlosti ω a smeruje pozdĺž osi otáčania do strany, ktorá je určená pravidlom pravej skrutky: ak skrutku zaskrutkujete tak, aby sa smer jej otáčania zhodoval s smer otáčania bodu po kružnici, potom smer pohybu skrutky ukazuje smer vektora . Potom spojenie troch navzájom kolmých vektorov ,a možno zapísať pomocou krížového súčinu vektorov.

Predtým sa brali do úvahy charakteristiky priamočiareho pohybu: pohyb, rýchlosť, zrýchlenie. Ich náprotivky v rotačnom pohybe sú: uhlový posun, uhlová rýchlosť, uhlové zrýchlenie.

• Úlohu posunutia v rotačnom pohybe zohráva rohu;
• Uhol natočenia za jednotku času je uhlová rýchlosť;
• Zmena uhlovej rýchlosti za jednotku času je uhlové zrýchlenie.

Pri rovnomernom rotačnom pohybe sa teleso pohybuje v kruhu rovnakou rýchlosťou, ale s meniacim sa smerom. Napríklad taký pohyb robia ručičky hodín na ciferníku.

Predpokladajme, že guľa sa rovnomerne otáča na vlákne dlhom 1 meter. Pritom opíše kruh s polomerom 1 meter. Dĺžka takého kruhu: C = 2πR = 6,28 m

Čas, ktorý loptička potrebuje na to, aby urobila jednu úplnú otáčku po obvode, sa nazýva doba rotácie - T.

Pre výpočet lineárnej rýchlosti lopty je potrebné vydeliť posun časom, t.j. obvod za periódu otáčania:

V = C/T = 2πR/T

Obdobie rotácie:

T = 2πR/V

Ak naša guľa urobí jednu otáčku za 1 sekundu (perióda rotácie = 1 s), potom jej lineárna rýchlosť:
V = 6,28/1 = 6,28 m/s

2. Odstredivé zrýchlenie

V ktoromkoľvek bode rotačného pohybu lopty smeruje vektor jej lineárnej rýchlosti kolmo na polomer. Je ľahké uhádnuť, že pri takejto rotácii okolo kruhu lineárny vektor rýchlosti lopty neustále mení svoj smer. Zrýchlenie, ktoré charakterizuje takúto zmenu rýchlosti, sa nazýva odstredivé (dostredivé) zrýchlenie.

Pri rovnomernom rotačnom pohybe sa mení iba smer vektora rýchlosti, ale nie veľkosť! Takže lineárne zrýchlenie = 0 . Zmena lineárnej rýchlosti je podporovaná odstredivým zrýchlením, ktoré smeruje do stredu rotačného kruhu kolmo na vektor rýchlosti - a c.

Odstredivé zrýchlenie možno vypočítať pomocou vzorca: a c \u003d V 2 / R

Čím väčšia je lineárna rýchlosť telesa a čím menší je polomer otáčania, tým väčšie je odstredivé zrýchlenie.

3. Odstredivá sila

Z priamočiareho pohybu vieme, že sila sa rovná súčinu hmotnosti telesa a jeho zrýchlenia.

Pri rovnomernom rotačnom pohybe pôsobí odstredivá sila na rotujúce teleso:

F c \u003d ma c \u003d mV 2 / R

Ak naša lopta váži 1 kg, potom na udržanie na kruhu je potrebná odstredivá sila:

F c \u003d 1 6,28 2 / 1 \u003d 39,4 N

Stretávame sa s odstredivou silou Každodenný život na každom kroku.

Trecia sila musí vyrovnávať odstredivú silu:

Fc \u003d mV2/R; F tr \u003d μmg

F c \u003d F tr; mV2/R = μmg

V = √μmgR/m = √μgR = √0,9 9,8 30 = 16,3 m/s = 58,5 km/h

Odpoveď: 58,5 km/h

Upozorňujeme, že rýchlosť v zákrute nezávisí od telesnej hmotnosti!

Určite ste si všimli, že niektoré zákruty na diaľnici majú nejaký sklon do zákruty. Takéto zákruty sú „ľahšie“ prejazdné, respektíve môžete prejsť väčšou rýchlosťou. Zvážte, aké sily pôsobia na auto v takejto zákrute so sklonom. V tomto prípade nebudeme brať do úvahy treciu silu a odstredivé zrýchlenie bude kompenzované iba horizontálnou zložkou gravitačnej sily:

F c \u003d mV 2 / R alebo F c \u003d F n sinα

Gravitačná sila pôsobí na teleso vo vertikálnom smere Fg = mg, ktorá je vyvážená vertikálnou zložkou normálovej sily F n cosα:

F n cosα \u003d mg, teda: F n \u003d mg / cos α

Do pôvodného vzorca dosadíme hodnotu normálovej sily:

F c = Fn sinα = (mg/cosα)sinα = mg sinα/cosα = mg tgα

Uhol sklonu vozovky teda:

α \u003d arctg (F c /mg) \u003d arctg (mV 2 /mgR) \u003d arctg (V 2 /gR)

Opäť upozorňujeme, že telesná hmotnosť nie je zahrnutá vo výpočtoch!

Úloha č. 2: na niektorom úseku diaľnice je odbočka s polomerom 100 metrov. Priemerná rýchlosť vozidiel prechádzajúcich týmto úsekom cesty je 108 km/h (30 m/s). Aký by mal byť bezpečný uhol sklonu podložia v tomto úseku, aby auto „neodletelo“ (nezanedbalo trenie)?

α \u003d arctan (V 2 / gR) \u003d arctan (30 2 / 9,8 100) \u003d 0,91 \u003d 42 ° Odpoveď: 42°. Celkom slušný uhol. Nezabudnite však, že pri našich výpočtoch neberieme do úvahy treciu silu vozovky.

4. Stupne a radiány

Mnohí sú zmätení v chápaní uhlových hodnôt.

Pri rotačnom pohybe je základnou jednotkou merania uhlového posunu radián.

• 2π radiány = 360° - celý kruh
• π radiány = 180° - polkruh
• π/2 radiány = 90° - štvrťkruh

Ak chcete previesť stupne na radiány, vydeľte uhol 360° a vynásobte ho 2π. Napríklad:

• 45° = (45°/360°) 2π = π/4 radiánov
• 30° = (30°/360°) 2π = π/6 radiánov

V tabuľke nižšie sú uvedené základné vzorce pre priamočiary a rotačný pohyb.

Umožňuje nám existovať na tejto planéte. Ako môžete pochopiť, čo predstavuje dostredivé zrýchlenie? Definícia tohto fyzikálne množstvo uvedené nižšie.

Pozorovania

Najjednoduchší príklad zrýchlenia telesa pohybujúceho sa v kruhu možno pozorovať otáčaním kameňa na lane. Ťaháte za lano a lano ťahá skalu smerom do stredu. V každom okamihu dáva lano kameňu určitý pohyb a zakaždým novým smerom. Pohyb lana si môžete predstaviť ako sériu slabých trhnutí. Trhnutie - a lano zmení smer, ďalšie trhnutie - ďalšia zmena atď. v kruhu. Ak náhle lano pustíte, trhnutia sa zastavia a s nimi aj zmena smeru rýchlosti. Kameň sa bude pohybovať v smere dotyčnice ku kruhu. Vynára sa otázka: "S akým zrýchlením sa bude telo v tomto okamihu pohybovať?"

vzorec pre dostredivé zrýchlenie

V prvom rade stojí za zmienku, že pohyb tela v kruhu je zložitý. Kameň sa súčasne podieľa na dvoch druhoch pohybu: pôsobením sily sa pohybuje smerom k stredu otáčania a súčasne sa tangenciálne ku kruhu vzďaľuje od tohto stredu. Podľa druhého Newtonovho zákona je sila, ktorá drží kameň na strune, nasmerovaná do stredu rotácie pozdĺž tejto struny. Tam bude smerovať aj vektor zrýchlenia.

Nech sa náš kameň, pohybujúci sa rovnomerne rýchlosťou V, nejaký čas dostane z bodu A do bodu B. Predpokladajme, že v momente, keď teleso prešlo bodom B, prestala naň pôsobiť dostredivá sila. Potom by na určitý čas narazila do bodu K. Leží na dotyčnici. Ak by súčasne na teleso pôsobili iba dostredivé sily, potom by v čase t pri pohybe s rovnakým zrýchlením skončilo v bode O, ktorý sa nachádza na priamke predstavujúcej priemer kružnice. Oba segmenty sú vektory a riadia sa pravidlom pridávania vektorov. Výsledkom súčtu týchto dvoch pohybov za časový úsek t dostaneme výsledný pohyb po oblúku AB.

Ak je časový interval t zanedbateľne malý, potom sa oblúk AB bude len málo líšiť od tetivy AB. Je teda možné nahradiť pohyb po oblúku pohybom po tetive. V tomto prípade bude pohyb kameňa po tetive dodržiavať zákony priamočiareho pohybu, to znamená, že prejdená vzdialenosť AB sa bude rovnať súčinu rýchlosti kameňa a času jeho pohybu. AB = V x t.

Označme požadované dostredivé zrýchlenie písmenom a. Potom sa dráha prejdená iba pôsobením dostredivého zrýchlenia môže vypočítať pomocou vzorca rovnomerne zrýchleného pohybu:

Vzdialenosť AB sa rovná súčinu rýchlosti a času, t.j. AB = V x t,

AO - vypočítané skôr pomocou vzorca rovnomerne zrýchleného pohybu pre pohyb v priamom smere: AO = pri 2/2.

Nahradením týchto údajov do vzorca a ich transformáciou dostaneme jednoduchý a elegantný vzorec pre dostredivé zrýchlenie:

Slovami sa to dá vyjadriť takto: dostredivé zrýchlenie telesa pohybujúceho sa v kruhu sa rovná podielu delenia lineárnej rýchlosti na druhú polomerom kružnice, po ktorej sa teleso otáča. Dostredivá sila v tomto prípade bude vyzerať ako na obrázku nižšie.

Uhlová rýchlosť

Uhlová rýchlosť sa rovná lineárnej rýchlosti delenej polomerom kružnice. Platí to aj naopak: V = ωR, kde ω je uhlová rýchlosť

Ak túto hodnotu dosadíme do vzorca, dostaneme výraz pre odstredivé zrýchlenie pre uhlovú rýchlosť. Bude to vyzerať takto:

Zrýchlenie bez zmeny rýchlosti

A predsa, prečo sa teleso so zrýchlením nasmerovaným do stredu nepohybuje rýchlejšie a nepribližuje sa k stredu otáčania? Odpoveď sa skrýva v samotnom znení zrýchlenia. Fakty ukazujú, že kruhový pohyb je skutočný, ale na jeho udržanie si vyžaduje zrýchlenie smerom k stredu. Pôsobením sily spôsobenej týmto zrýchlením dochádza k zmene hybnosti, v dôsledku čoho je trajektória pohybu neustále zakrivená, pričom sa neustále mení smer vektora rýchlosti, ale nemení sa jeho absolútna hodnota. Pohybujúc sa v kruhu, náš dlho trpiaci kameň sa ponáhľa dovnútra, inak by pokračoval v tangenciálnom pohybe. Každý okamih, odchádzajúci na dotyčnicu, je kameň priťahovaný do stredu, ale nespadá do neho. Ďalším príkladom dostredivého zrýchlenia by bol vodný lyžiar, ktorý robí malé kruhy na vode. Postava športovca je naklonená; zdá sa, že padá, pokračuje v pohybe a nakláňa sa dopredu.

Môžeme teda dospieť k záveru, že zrýchlenie nezvyšuje rýchlosť tela, pretože vektory rýchlosti a zrýchlenia sú navzájom kolmé. Pridané k vektoru rýchlosti, zrýchlenie iba mení smer pohybu a udržuje telo na obežnej dráhe.

Prekročená bezpečnostná rezerva

V predchádzajúcej skúsenosti sme mali do činenia s ideálnym lanom, ktoré sa nepretrhlo. Povedzme však, že naše lano je najbežnejšie a môžete dokonca vypočítať námahu, po ktorej sa jednoducho zlomí. Na výpočet tejto sily stačí porovnať bezpečnostnú rezervu lana so záťažou, ktorú zažíva pri otáčaní kameňa. Otáčaním kameňa vyššou rýchlosťou mu doprajete väčší pohyb, a teda aj väčšie zrýchlenie.

Pri priemere jutového lana cca 20 mm je jeho pevnosť v ťahu cca 26 kN. Je pozoruhodné, že dĺžka lana sa nikde neobjavuje. Otáčaním 1 kg bremena na lane s polomerom 1 m môžeme vypočítať, že lineárna rýchlosť potrebná na jeho pretrhnutie je 26 x 10 3 = 1 kg x V 2 / 1 m. Rýchlosť, ktorú je nebezpečné prekročiť, bude sa rovná √ 26 x 10 3 \u003d 161 m / s.

Gravitácia

Pri zvažovaní experimentu sme zanedbali pôsobenie gravitácie, keďže pri takých vysokých rýchlostiach je jej vplyv zanedbateľne malý. Ale vidíte, že pri odvíjaní dlhého lana telo opisuje zložitejšiu trajektóriu a postupne sa približuje k zemi.

nebeských telies

Ak prenesieme zákony kruhového pohybu do priestoru a aplikujeme ich na pohyb nebeských telies, môžeme znovu objaviť niekoľko dávno známych vzorcov. Napríklad sila, ktorou je teleso priťahované k Zemi, je známa podľa vzorca:

V našom prípade je faktorom g samotné dostredivé zrýchlenie, ktoré bolo odvodené z predchádzajúceho vzorca. Iba v tomto prípade bude hrať úlohu kameňa nebeské telo, priťahovaný k Zemi a úlohou lana je gravitačná sila. Faktor g bude vyjadrený polomerom našej planéty a rýchlosťou jej rotácie.

Výsledky

Podstatou dostredivého zrýchlenia je tvrdá a nevďačná práca udržať pohybujúce sa teleso na obežnej dráhe. Pozorujeme paradoxný prípad, keď pri konštantnom zrýchlení telo nemení svoju rýchlosť. Pre netrénovanú myseľ je takéto tvrdenie skôr paradoxné. Napriek tomu pri výpočte pohybu elektrónu okolo jadra a pri výpočte rýchlosti rotácie hviezdy okolo čiernej diery hrá dôležitú úlohu dostredivé zrýchlenie.